劈尖干涉中两相邻条纹间的距离相等，为什么牛顿环干涉中两相邻条纹间的距离不相等？
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牛顿环与劈尖干涉条纹有何异同~
劈尖干涉中两相邻条纹间的距离相等，为什么牛顿环干涉中两相邻条纹间的距离不相等？视频
相关评论：15515793070：关于劈尖干涉的条纹的计数的问题
霍败治大学物理实验中有一个实验叫“等厚干涉及其应用”，其中有一步要求劈尖的夹角，一条条纹是指相邻两条暗纹之间的距离，30条条纹的宽度是第0级暗纹到第30级暗纹之间的距离，在试验中，亮条纹明显比暗条纹宽很多，不必细究多余半条暗纹的宽度！
15515793070：劈尖干涉中劈尖角变大,干涉条纹间距变小
霍败治劈尖角变大，干涉条纹间距变小，向劈棱一侧压缩。劈尖干涉本质是薄膜干涉，劈尖中增大厚度d，相邻暗纹之间的距离变化分两种情况，劈尖角度不变，增大厚度d，相邻暗纹之间的距离不变，只是条纹发生平移，劈尖角度变大，增大厚度d，相邻暗纹之间的距离变小。
15515793070：劈尖干涉原理
霍败治这种情况暗纹对应不同的倾角，这种干涉称做等倾干涉。等倾干涉一般采用扩展光源，并通过透镜观察。3、劈尖干涉 劈尖干涉是一种薄膜干涉，将一块平板玻璃放置在另一平板玻璃之上，在一端夹入两张纸片，从而在两玻璃表面之间形成一个劈形空气薄膜。当光垂直入射后，从上往下看到的干涉条纹。
15515793070：劈尖干涉条纹宽度
霍败治干涉条纹宽度公式是△X*sinΘ=λ／2。双缝干涉公式：间距=板距\/缝距×波长。因为等厚干涉现象的两任意相邻条纹之间的厚度差等于λ／2，即薄膜层介质中光的波长的一半，而条纹间距△X*sinΘ=λ／2，因为角度小的时候可以认为sinΘ=Θ，所以推出：△X＝λ／2Θ。双缝干涉的公式中的Δx、d、L和λ...
15515793070：劈尖干涉怎么计算条纹数
霍败治其实吧，干涉条纹是没有宽度的，最明和暗的条纹都是一条线，中间是过度区域，所以没办法严格说从哪里开始算明纹，哪里算暗纹。在计算时，都是明纹宽度=暗纹宽度=明纹间距=暗纹间距。两最亮线之间就是暗纹宽度，也是明纹间距；暗线间就是明纹宽度，和暗纹间距。一般也不特别考虑劈尖顶端那半条条纹...
15515793070：劈尖干涉中 L=λ\/2nθ,这几个变量分别指什么?
霍败治劈尖干涉： L=λ\/(2nθ)L：条纹间距 λ：照射光波长，一般用单色光 n：劈尖间介质折射率，一般为空气n=1 θ：劈尖夹角，即两板之间的夹角
15515793070：关于劈尖干涉问题。
霍败治由此处原本就是暗条纹，我们可以知道，两反射光的波长差为λ\/2+nλ,也是两倍该点到地面的距离2LSinθ sinθ=(λ\/2+nλ)\/(2L)增大θ，再次出现暗条纹，则波长差为3λ\/2＝2LSinθ sinθ=[λ\/2+(n+1)λ]\/(2L)由于θ很小，所以，sinθ近似等于θ 所以，△θ＝△Sinθ＝λ\/2L ...
15515793070：等厚劈尖干涉条纹间距
霍败治劈尖干涉实验中劈尖厚度相等的地方条纹间距也等,单屏彼此间距不等,那说明劈尖不是平行的;如果条纹看起来是直的但是彼此不平行,那说明有凸凹的地方 本回答由提问者推荐 举报| 评论 11 2 晶晶光闪闪 采纳率:40% 来自团队:喜欢教物理 擅长: 物理学 数学 考研 文学 资源共享 ...
15515793070：什么是劈尖干涉?
霍败治由图2．3．3（b）可知，相邻明纹（或暗纹）中心间距离称条纹宽度l。 显然，条纹宽度 l与劈尖夹角θ间关系为 lsinθ＝λ\/2（2．3—9）式（2．3—9）告诉我们，当入射光波长确定时，θ角越大（或越小），条纹宽度l将越小（或越大）。应该注意：上述结论均是对劈尖为空气时...
15515793070：劈尖干涉是一种薄膜干涉,其装置如图甲所示,将一块平板玻璃放置在另一...
霍败治从空气膜的上下表面分别反射的两列光是相干光，其光程差为△x=2d，即光程差为空气层厚度的2倍，当光程差△x=nλ时此处表现为亮条纹，故相邻亮条纹之间的空气层的厚度差为12λ，显然增加一张纸片后空气层的倾角变大，故相邻亮条纹（或暗条纹）之间的距离变小．故干涉条纹条纹变密，故B正确．故选...
牛顿环是一系列同心圆，劈尖干涉条纹是等间隔的平行线。
若观察到光的稳定的干涉条纹 都必须采用分光的方法得到两列相干光源
劈尖是利用契状空气薄膜来分光的 因同一条条纹对应的空气膜的厚度相等（又称等厚线）
∴劈尖干涉条纹是等间距的平行线
牛顿环干涉条纹是不等间距的同心圆
劈尖干涉中两相邻条纹间的距离相等，为什么牛顿环干涉中两相邻条纹间的距离不相等？视频
相关评论：
霍败治大学物理实验中有一个实验叫“等厚干涉及其应用”，其中有一步要求劈尖的夹角，一条条纹是指相邻两条暗纹之间的距离，30条条纹的宽度是第0级暗纹到第30级暗纹之间的距离，在试验中，亮条纹明显比暗条纹宽很多，不必细究多余半条暗纹的宽度！
霍败治劈尖角变大，干涉条纹间距变小，向劈棱一侧压缩。劈尖干涉本质是薄膜干涉，劈尖中增大厚度d，相邻暗纹之间的距离变化分两种情况，劈尖角度不变，增大厚度d，相邻暗纹之间的距离不变，只是条纹发生平移，劈尖角度变大，增大厚度d，相邻暗纹之间的距离变小。
霍败治这种情况暗纹对应不同的倾角，这种干涉称做等倾干涉。等倾干涉一般采用扩展光源，并通过透镜观察。3、劈尖干涉 劈尖干涉是一种薄膜干涉，将一块平板玻璃放置在另一平板玻璃之上，在一端夹入两张纸片，从而在两玻璃表面之间形成一个劈形空气薄膜。当光垂直入射后，从上往下看到的干涉条纹。
霍败治干涉条纹宽度公式是△X*sinΘ=λ／2。双缝干涉公式：间距=板距\/缝距×波长。因为等厚干涉现象的两任意相邻条纹之间的厚度差等于λ／2，即薄膜层介质中光的波长的一半，而条纹间距△X*sinΘ=λ／2，因为角度小的时候可以认为sinΘ=Θ，所以推出：△X＝λ／2Θ。双缝干涉的公式中的Δx、d、L和λ...
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霍败治劈尖干涉： L=λ\/(2nθ)L：条纹间距 λ：照射光波长，一般用单色光 n：劈尖间介质折射率，一般为空气n=1 θ：劈尖夹角，即两板之间的夹角
霍败治由此处原本就是暗条纹，我们可以知道，两反射光的波长差为λ\/2+nλ,也是两倍该点到地面的距离2LSinθ sinθ=(λ\/2+nλ)\/(2L)增大θ，再次出现暗条纹，则波长差为3λ\/2＝2LSinθ sinθ=[λ\/2+(n+1)λ]\/(2L)由于θ很小，所以，sinθ近似等于θ 所以，△θ＝△Sinθ＝λ\/2L ...
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霍败治由图2．3．3（b）可知，相邻明纹（或暗纹）中心间距离称条纹宽度l。 显然，条纹宽度 l与劈尖夹角θ间关系为 lsinθ＝λ\/2（2．3—9）式（2．3—9）告诉我们，当入射光波长确定时，θ角越大（或越小），条纹宽度l将越小（或越大）。应该注意：上述结论均是对劈尖为空气时...
霍败治从空气膜的上下表面分别反射的两列光是相干光，其光程差为△x=2d，即光程差为空气层厚度的2倍，当光程差△x=nλ时此处表现为亮条纹，故相邻亮条纹之间的空气层的厚度差为12λ，显然增加一张纸片后空气层的倾角变大，故相邻亮条纹（或暗条纹）之间的距离变小．故干涉条纹条纹变密，故B正确．故选...
